Vonatkoztatási rendszerek: LR & TKR

Az alábbi 4 ábra mindegyike fedőkép. Az egeret rájuk húzva egy-egy animáció bukkan elő.

A fenti ábrák két azonos tömegű (pontszerűnek vett, de a láthatóság végett gömbökkel ábrázolt) részecske rugalmas ütközését mutatják laboratóriumi (fent: LR) és tömegközépponti (lent: TKR) rendszerben a neutron () és a proton () példáján. (A valóságban a helyzet bonyolultabb, mert az ütközés a proton és a neutron felcserélődésével járhat, ami pl. abból derül ki, hogy nem túl nagy neutronenergiák esetében a proton a tér minden irányában egyforma valószínűséggel repül a TKR-ben nézve.) A tömegegyenlőség folytán a (bombázó) részecske eltérülési szöge kétszer akkora a TKR-ben, mint az LR-ben. Ugyanezzel függ össze az is, hogy az LR-ben az ütközés utáni sebességvektorok merőlegesek egymásra, ami abból látszik, hogy a vándorló vektorpárok csúcsa egy Thalész-kör átmérőjét jelöli ki. Ami nem függ a tömegaránytól az az, hogy a TKR-ben a vektorok mindig kollineárisak és egy kör kerületét és középpontját kötik össze, ahogy itt is. Az LR és a TKR kiragadása a többi inerciarendszer közül természetesen csak kényelem, ill. könnyebb matematikai leírás dolga, mert mind egyenértékű, ill. a választás "természetessége" attól függ, hogy ki honnan nézi az eseményeket.